<?xml version="1.0" encoding="UTF-8"?><?xml-stylesheet type="text/xsl" href="static/style.xsl"?><OAI-PMH xmlns="http://www.openarchives.org/OAI/2.0/" xmlns:xsi="http://www.w3.org/2001/XMLSchema-instance" xsi:schemaLocation="http://www.openarchives.org/OAI/2.0/ http://www.openarchives.org/OAI/2.0/OAI-PMH.xsd"><responseDate>2026-05-05T18:41:32Z</responseDate><request verb="GetRecord" identifier="oai:uvadoc.uva.es:10324/77887" metadataPrefix="marc">https://uvadoc.uva.es/oai/request</request><GetRecord><record><header><identifier>oai:uvadoc.uva.es:10324/77887</identifier><datestamp>2025-09-18T19:05:25Z</datestamp><setSpec>com_10324_38</setSpec><setSpec>col_10324_787</setSpec></header><metadata><record xmlns="http://www.loc.gov/MARC21/slim" xmlns:doc="http://www.lyncode.com/xoai" xmlns:xsi="http://www.w3.org/2001/XMLSchema-instance" xmlns:dcterms="http://purl.org/dc/terms/" xsi:schemaLocation="http://www.loc.gov/MARC21/slim http://www.loc.gov/standards/marcxml/schema/MARC21slim.xsd">
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<subfield code="a">Vargas Chaverri, María Ximena</subfield>
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<subfield code="a">The cell cytoplasm is a crowded environment that is host to a variety of macromolecules. The motions&#xd;
of these molecules deviate from simple Brownian statistics, yet the physical origin of the heavy-tailed,&#xd;
non-Gaussian step-length distributions reported in the live-cell experiments remains unclear. This work&#xd;
presents a fully automated, colloidal molecular dynamics framework in LAMMPS to assert whether&#xd;
size polydispersity by itself can cause such heterogeneity. Proteins and complexes are represented&#xd;
as rigid, colloidal spheres (log-normal distributed radii from 2 to 40 nm) and are packed at 25-45%&#xd;
volume fractions and evolved for up to 0.5 ms with Langevin dynamics. A Python code is developed&#xd;
that fully automates the process of creating a simulation setup, from generating overlap-free initial&#xd;
configurations, to calculating all N(N + 1)/2 cutoff distances (where N is the number of different&#xd;
radii present in the simulation) for the colloid pair coefficients. Strong-scaling benchmark and efficient&#xd;
neighbor list parameters optimization resulted in reaching a performance of ≈ 420 µs of simulation&#xd;
time per one day of real time.&#xd;
When the colloid potential Hamaker constant is set to 10−5&#xd;
eV the colloids behave as hard spheres:&#xd;
diffusion coefficients follow the inverse-radius Stokes-Einstein trend and retain Brownian motion statistics across all crowding levels. Raising A above 0.1 eV introduces short-range attraction that leaves&#xd;
small particles almost unchanged but doubles the long-time diffusivity of the largest particles and,&#xd;
crucially, produces the exponential tails in the log-probability of the step-lengths - mirroring the experimental results. Thus, polydispersity and steric crowding alone insufficient. Weak inter-colloidal&#xd;
attractions are likely essential for the observed cytoplasmic heterogeneity</subfield>
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<subfield code="a">El citoplasma celular es un entorno congestionado que alberga una amplia variedad de macromoléculas.&#xd;
Los movimientos de estas moléculas se apartan de las estadísticas brownianas simples; sin embargo, el&#xd;
origen físico de las distribuciones de longitudes de paso con colas pesadas y no gaussianas observadas&#xd;
en los experimentos in vivo permanece sin esclarecerse. Este trabajo presenta un marco de dinámica&#xd;
molecular coloidal totalmente automatizado en LAMMPS para determinar si la mera polidispersidad&#xd;
de tamaños puede generar tal heterogeneidad. Las proteínas y los complejos se representan como esferas&#xd;
coloidales rígidas (radios distribuidos log–normalmente de 2 a 40 nm), se empaquetan a fracciones de&#xd;
volumen del 25–45 % y se hacen evolucionar durante hasta 0.5 ms mediante dinámica de Langevin. Se&#xd;
desarrolló un código en Python que automatiza completamente la creación de la configuración de&#xd;
simulación, desde la generación de configuraciones iniciales sin solapamientos hasta el cálculo de las&#xd;
N(N +1)/2 distancias de corte (donde N es el número de radios distintos presentes) para los coeficientes&#xd;
de pares coloidales. Las pruebas de escalado fuerte y la optimización eficiente de los parámetros de las&#xd;
listas de vecinos permitieron alcanzar un rendimiento de ≈ 420 µs de tiempo de simulación por día de&#xd;
tiempo real.&#xd;
Cuando la constante de Hamaker del potencial coloidal se fija en 10−5&#xd;
eV, los coloides se comportan&#xd;
como esferas duras: los coeficientes de difusión siguen la tendencia de Stokes–Einstein inversa al radio&#xd;
y mantienen estadísticas brownianas en todos los niveles de hacinamiento. Elevar A por encima de&#xd;
0.1 eV introduce una atracción de corto alcance que apenas afecta a las partículas pequeñas, pero&#xd;
duplica la difusividad a largo plazo de las partículas más grandes y, de forma crucial, produce colas&#xd;
exponenciales en el logaritmo de la probabilidad de las longitudes de paso, reproduciendo los resultados experimentales. Por lo tanto, la polidispersidad y el hacinamiento estérico por sí solos son insuficientes:&#xd;
las débiles atracciones intercoloidales son probablemente esenciales para la heterogeneidad observada&#xd;
en el citoplasma</subfield>
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<subfield code="a">Towards Long-Timescale Molecular Dynamics of Cytoplasmic Subdomains: Modeling Crowding, Polydispersity, and Pairwise Interactions</subfield>
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